速度较高时,压力就较高,气体将显著地改变其重度,从而改变了它的容积。到目前为止,我们默契地忽略了这因素,但有必要找出在达到什么一个限度时,这些影响会变得不可忽略。 为此,从熱知的有关音速的微分方程着手                       a=（dp/d&ho;）0.5 式中a一音速；     P一压力；    &ho;一介质的密度。 如果把上式表示为                     a=（△P/△&ho;）0.5 为了便于说明,把△P看作是速度c的动压,即△P=（&ho;/2)c2 密度的变化,以相对于起始密度的百分比来表示                     △&ho;/&ho;=△Y/Y=0.5（c/a）2 这一关系式即解答了上述的问题,因为它表明密度的变化与力的变化成正比。这样,因为叶片上的压力是变化的,所以在计算中应该会有相应的误差。如果按公式△P≈(&ho;/2)c2来计算动压,则会发生在计量的误差。其精确的数值应为：   该表指出了压缩性可忽略的有效范围。例如,速度为100米/秒时,误差是2.5%,速度为200米/秒时,误差是10%。总之,对所有实际使用的通风机,若通风机内任何一处的速度均小于100米/秒,则压缩性的影响是可以忽略的。 必须记住,按图2所示进行功率计算时,压缩性的影响要预先加以考成。    

   曲率半径为R的弯曲流道会产生个垂直于叶片流道的离心力(ω2/R)dm。同时,由于叶轮的转动,产生一个沿叶轮半径方向的离心カω2dm。该离心力只有一个分力ω2cos&bea;dm垂直作用于流动方向。最后,再要加上哥氏力(Coiolis)当一个物体被引入一个旋转的轨道,并沿着这条轨道以相对速度ω运动时,总会产生这种哥氏力。即这时有一个轨道压力2ωωdm垂直作用于流动方向。所有这些力的合力产生一个垂直于流动方向的压力变化△P。图13和图14分别示出了后向叶片和前向叶片时这些力的大小和方向。 对于后向叶片,这些力为