在有限叶片数时,无摩擦流动的假设会产生一种所谓的“相对涡流&dquo;。陈述这种运动的最清晰方法,是把叶片流道视作如图15所示那样完全封闭的。由于流道壁没有摩擦力，所以空气的旋转以及由此而产生的切向力都可以忽略不计。当叶轮旋转肘,空气则只沿着一个圆形的轨道流动。这样,在一个随着叶轮一同旋转的观察者看来,就会看到一种称为“相对涡流&dquo;的旋转。这种运动的流线示于图15。在叶片的工作面上,空气沿径向向内流动；而在叶片的非工作面,空气向外流动,于是在叶片流道中形成了一个环状流道。如果叶片流道被打开,则有一定的流量经叶轮流道流过。这时,主气流即和相对涡流相叠加。在叶片的非工作面上叠加,气流的速度增加；而在叶片的工作面上,气流的速度减小,如图16所示。由于相对涡流与流量无关,所以根据其数量级,可能会相当大地改变流动的图谱。       当流量减小,以致叶片工作面上:(即压力面上)的气流速度减小,并恰好等于这的对涡流速度时,即会出现一种特殊的情况。这时叶片工作面上的气流就会停止。流量再减小时,就会发生气流的回流。所以,在无摩擦流动中,每一种叶片流道都有一个最佳的流量。低于这一流量时,在叶片工作面上的气流就会“回流&dquo;。这一现象是库夏斯基首先研究的。  

  可能会提出这样的问题，在相对旋转的流动中,是否也可能象在固定的直流道中那样,得到一种等速分布的流动? 为此,可使dω/dn=0,并将其代入式(30)得               2ω-ω/R=0；或R=w/（2ω）=1w/（2u1） 若以这个曲率半径构成后向叶片流道,则能在实际上建立这种速度分布。当ω为常数时,据上述的公式,R即为常数。 从而得出简单的圆弧形叶片。但和公式(27)比较后,发现仍存在一个垂直于流动方向的压力差为：             σP/σn=λ/gω2COS&bea;   在这一特定的情况下,式(27)中的两项被消去了,而且只要稍加注意图13就能理解它的精确物理意义。叶片弯曲产生的离心力(ω2/R)dm等于“哥氏力&dquo;2ωwdm,所以,横向压力只是由离心力ω2dm引起。这种情况并没有什么实际意义,因为由此所决定的叶片太短,况且,由于这些叶片强烈地向后弯曲,只能产生很小的压力升。