在导向装置中，或者按更通俗的叫法，在通风机的扩压器中，从叶轮排出的高速气流速度减了下来，这个过程对连接管路是十分重要的。这样，就在扩压器中产生了静压，并迭加在叶轮中所得到的静压之上。从技术上讲，气流减速过程是一种压力转换过程——静压回收——气流的减速流动在一定情况下会造成重大损失。我们也知道，气流在叶轮中也被减速。     但正如经验表明的那样，在旋转扩压器中的损失没有固定扩压器中的损失那样大。这是因为在旋转扩压器中边界层被离心力甩掉了，而在固定扩压器中完全没有这种现象。通过研究逐渐获得这方面的知识，包括气的观察结果使我们能够合理设计导向器。但为了取得高效率，必须适当地反作用度取大一些，因此，对通风机的扩压器必须予以特别注意。

 单级鼓风机，特殊是通风机毫无例外的都用蜗壳作导向装置。这种形式的导向装置结构简单，效果良好，几乎不可能用其他装置来取代。鉴于他的重要性，这里详细描述一下其设计原则。     为了能掌握简单蜗壳中的流动规律，最好先讨论轴对称的简单流动，对于这种流动规律，一个很重要的理想流动是一种只有源的单旋涡流动。在侧壁平行的情况下，流体的流动轨迹是一条对数螺旋线。一个直径为D的离心式叶轮，他的流动总效果可用上述流动系统来代替。根据环量不变定律（cu=常数），对处于叶轮外径为的一点上的气体质点，可求得圆周速度cu（实际上，质点必须距叶轮相当远，使有限叶片影响所造成的气流偏移消失时，上述cu=常数的定律才有效）。该定律就是不计摩擦时确定蜗壳尺寸的理论基础。    图174简单地示出蜗壳是怎样形成的。用一道壁面代替流线，该面在旋转一周后把气流全部流量囊括在断面F中。以便在这里能简单地把气流引到管道中。只不过排气必须是直线的而不按对数螺旋流动，所以流动情况和上述有所差别。如果我们努力使之尽可能平稳的过渡，则这些差别会小一些。     再讲一下上述蜗壳形成法则所必需的前提条件，即蜗壳的侧壁必须是旋转对称的。如果蜗壳形状不是旋转对称的，如圆形截面那样，则流动状态将不再是常数，cu=常数的规律就不再成立。尽管如此，从流体力学角度看，气流仍然是无旋流动。当然与旋转对称体有点微小差别，也不会造成流动状态的重大变化。